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物理选修36 带电粒子在匀强磁场中的运动教学设计
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这是一份物理选修36 带电粒子在匀强磁场中的运动教学设计，共7页。
eq \(\s\up7(),\s\d5(整体设计))
教学目标
1．知识与技能
(1)理解洛伦兹力对粒子不做功。
(2)理解带电粒子的初速度方向与磁感应强度的方向垂直时，粒子在匀强磁场中做匀速圆周运动。
(3)会推导带电粒子在匀强磁场中做匀速圆周运动的半径、周期公式，知道它们与哪些因素有关，并会用它们解答有关问题。
(4)知道质谱仪的工作原理。知道回旋加速器的基本构造、工作原理及用途。
2．过程与方法
通过综合运用力学知识、电磁学知识解决带电粒子在复合场(电场、磁场)中的问题，培养学生的分析推理能力。
3．情感、态度与价值观
通过本节知识的学习，充分了解科技的巨大威力，体会科技的创新与应用历程。
教学重点难点
重点：带电粒子在匀强磁场中做匀速圆周运动的半径和周期公式，并能用来分析有关问题。
难点：带电粒子在匀强磁场中的受力分析及运动径迹。
教学方法
实验观察法、讲述法、分析推理法。
教学用具
洛伦兹力演示仪、电源、投影仪、投影片、多媒体辅助教学设备。
eq \(\s\up7(),\s\d5(教学过程))
导入新课
[问题1]什么是洛伦兹力？[磁场对运动电荷的作用力]
[问题2]带电粒子在磁场中是否一定受洛伦兹力？[不一定，洛伦兹力的计算公式为F＝qvBsinθ，θ为电荷运动方向与磁场方向的夹角，当θ＝90°时，F＝qvB；当θ＝0°时，F＝0。]
[问题3]带电粒子垂直磁场方向进入匀强磁场时会做什么运动呢？今天我们来学习——带电粒子在匀强磁场中的运动、质谱仪。
推进新课
【演示】 先介绍洛伦兹力演示仪的工作原理，由电子枪发出的电子射线可以使管内的低压水银蒸气发出辉光，显示出电子的径迹。后进行实验。
教师进行演示实验。
[实验现象]在暗室中可以清楚地看到，在没有磁场作用时，电子的径迹是直线；在管外加上匀强磁场(这个磁场是由两个平行的通电环形线圈产生的)，电子的径迹变弯曲成圆形。
[教师引导学生分析得出结论]
当带电粒子的初速度方向与磁场方向垂直时，粒子在匀强磁场中做匀速圆周运动。
带电粒子垂直进入匀强磁场中的受力及运动情况分析(动态课件)。
一是要明确所研究的物理现象的条件——在匀强磁场中垂直于磁场方向运动的带电粒子；二是分析带电粒子的受力情况，用左手定则明确带电粒子初速度与所受到的洛伦兹力在同一平面内，所以只可能做平面运动；三是洛伦兹力不对运动的带电粒子做功，它的速率不变，同时洛伦兹力的大小也不变；四是根据牛顿第二定律，洛伦兹力使运动的带电粒子产生加速度(向心加速度)。
[出示投影]
①电子受到怎样的力的作用？这个力和电子的速度的关系是怎样的？(电子受到垂直于速度方向的洛伦兹力的作用)
②洛伦兹力对电子的运动有什么作用？(洛伦兹力只改变速度的方向，不改变速度的大小)
③有没有其他力作用使电子离开磁场方向垂直的平面？(没有力作用使电子离开磁场方向垂直的平面)
④洛伦兹力做功吗？(洛伦兹力对运动电荷不做功)
1．带电粒子在匀强磁场中的运动
(1)运动轨迹：沿着与磁场垂直的方向射入磁场的带电粒子，粒子在垂直磁场方向的平面内做匀速圆周运动，此洛伦兹力不做功。
【注意】 带电粒子做圆周运动的向心力由洛伦兹力提供。
通过“思考与讨论”，使学生理解带电粒子在匀强磁场中做匀速圆周运动的轨道半径r和周期T与粒子所带电荷量、质量、粒子的速度、磁感应强度有什么关系。
[出示投影]
一带电量为q，质量为m，速度为v的带电粒子垂直进入磁感应强度为B的匀强磁场中，其半径r和周期T为多大？
[问题1]什么力给带电粒子做圆周运动提供向心力？[洛伦兹力给带电粒子做圆周运动提供向心力]
[问题2]向心力的计算公式是什么？[F＝mv2/r]
[教师推导]粒子做匀速圆周运动所需的向心力F＝meq \f(v2,r)是由粒子所受的洛伦兹力提供的，所以qvB＝mv2/r，由此得出r＝eq \f(mv,qB)，T＝eq \f(2πr,v)＝eq \f(2πm,qB)，可得T＝eq \f(2πm,qB)。
(2)轨道半径和周期
带电粒子在匀强磁场中做匀速圆周运动的轨道半径及周期公式。
①轨道半径r＝eq \f(mv,qB)
②周期T＝2πm/qB
【说明】
(1)轨道半径和粒子的运动速率成正比。
(2)带电粒子在磁场中做匀速圆周运动的周期跟轨道半径和运动速率无关。
【讨论】 在匀强磁场中如果带电粒子的运动方向不与磁感应强度方向垂直，它的运动轨迹是什么样的曲线？
分析：当带电粒子的速度分别为垂直于B的分量v1和平行于B的分量v2，因为v1和B垂直，受到洛伦兹力qv1B，此力使粒子q在垂直于B的平面内做匀速圆周运动，v2和B平行，不受洛伦兹力，故粒子在沿B方向上做匀速直线运动，可见粒子的合运动是一等距螺旋运动。
再用洛伦兹力演示仪演示
[出示投影课本例题]
如图所示，一质量为m，电荷量为q的粒子从容器A下方小孔S1飘入电势差为U的加速电场，然后让粒子垂直进入磁感应强度为B的磁场中，最后打到底片D上。
(1)粒子进入磁场时的速率。
(2)求粒子在磁场中运动的轨道半径。
解：(1)粒子在S1区做初速度为零的匀加速直线运动．由动能定理知，粒子在电场中得到的动能等于电场对它所做的功，即eq \f(1,2)mv2＝qU
由此可得v＝eq \r(2qU/m)。
(2)粒子做匀速圆周运动所需的向心力是由粒子所受的洛伦兹力提供，即qvB＝meq \f(v2,r)
所以粒子的轨道半径为r＝mv/qB＝eq \r(2mU/qB2)
[教师讲解]r和进入磁场的速度无关，进入同一磁场时，r∝eq \r(\f(m,q))，而且这些量中，U、B、r可以直接测量，那么，我们可以用装置来测量比荷或算出质量。
例题在处理上，可以让学生自己处理，教师引导总结。为了加深对带电粒子在磁场中的运动规律的理解，可以补充例题和适量的练习。注意：在解决这类问题时，如何确定圆心、画出粒子的运动轨迹、半径及圆心角，找出几何关系是解题的关键。
例题给我们展示的是一种十分精密的仪器——质谱仪
(3)质谱仪
阅读课文及例题，回答以下问题：
①试述质谱仪的结构。
②试述质谱仪的工作原理。
③什么是同位素？
④质谱仪最初是由谁设计的？
⑤试述质谱仪的主要用途。
阅读后学生回答：
①质谱仪由静电加速器、速度选择器、偏转磁场、显示屏等组成。
②电荷量相同而质量有微小差别的粒子，它们进入磁场后将沿着不同的半径做圆周运动，打到照相底片不同的地方，在底片上形成若干谱线状的细条，叫质谱线，每一条对应于一定的质量，从谱线的位置可以知道圆周的半径r，如果再已知带电粒子的电荷量q，就可算出它的质量。
③质子数相同而质量数不同的原子互称为同位素。
④质谱仪最初是由汤姆生的学生阿斯顿设计。
⑤质谱仪是一种十分精密的仪器，是测量带电粒子的质量和分析同位素的重要工具。
【过渡语】 先从研究物质微观结构的需要出发提出怎样大量产生高能带电粒子的问题，从而引出早期使用的加速器——静电加速器。
2．回旋加速器
(1)直线加速器
①加速原理：利用加速电场对带电粒子做正功使带电的粒子动能增加，即qU＝ΔEk
②直线加速器的多级加速：教材图3.65所示的是多级加速装置的原理图，由动能定理可知，带电粒子经N级的电场加速后增加的动能，ΔEk＝q(U1＋U2＋U3＋U4＋…Un)
③直线加速器占有的空间范围大，在有限的空间内制造直线加速器受到一定的限制。
(2)回旋加速器
①由美国物理学家劳伦斯于1932年发明。
②其结构教材图3.66所示。核心部件为两个D形盒(加匀强磁场)和其间的夹缝(加交变电场)。
③加速原理：通过“思考与讨论”让学生自己分析出带电粒子做匀速圆周运动的周期公式T＝2πm/qB，明确带电粒子的周期在q、m、B不变的情况下与速度和轨道半径无关，从而理解回旋加速器的原理。
在学生思考之后，可作如下的解释：如果其他因素(q、m、B)不变，则当速率v加大时，由r＝mv/qB得知圆运动半径将与v成正比例地增大，因而圆运动周长2πr＝eq \f(2πmv,qB)也将与v成正比例地增大，因此运动一周的时间(周期)仍将保持原值。
最后提到了回旋加速器的效能(可将带电粒子加速，使其动能达到25 MeV～30 MeV)，为狭义相对论埋下了伏笔。
老师再进一步归纳各部件的作用：(如图)
磁场的作用：带电粒子以某一速度垂直磁场方向进入匀强磁场后，在洛伦兹力的作用下做匀速圆周运动，其周期在q、m、B不变的情况下与速度和轨道半径无关，带电粒子每次进入D形盒都运动相等的时间(半个周期)后平行电场方向进入电场加速。
电场的作用：回旋加速器的两个D形盒之间的夹缝区域存在周期性变化并垂直于两个D形盒正对截面的匀强电场，带电粒子经过该区域时被加速。
交变电压的作用：为保证交变电场每次经过夹缝时都被加速，使之能量不断提高，须在夹缝两侧加上跟带电粒子在D形盒中运动周期相同的交变电压。
带电粒子经加速后的最终能量：(运动半径最大为D形盒的半径R)
由R＝mv/qB得v＝qBR/m，所以最终能量为Em＝mv2/2＝q2B2R2/2m
讨论：要提高带电粒子的最终能量，应采取什么措施？(可由上式分析)
例：1989年初，我国投入运行的高能粒子回旋加速器可以把电子的能量加速到2.8 GeV；若改用直线加速器加速，设每级的加速电压为U＝2.0×105 V，则需要几级加速？
解：设经n级加速，由neU＝E，有n＝E/eU＝1.4×104(级)
3．对本节要点作简要小结：学生先自我小结分组展示，教师点评归纳整合。
4．巩固新课：
(1)复习本节内容
(2)完成课本“问题与练习”2、4题。
实例探究
带电粒子在匀强磁场中的匀速圆周运动
例1一个负离子，质量为m，电荷量大小为q，以速率v垂直于屏S经过小孔O射入存在着匀强磁场的真空室中，如图所示。磁感应强度B的方向与离子的运动方向垂直，并垂直于图中纸面向里。
(1)求离子进入磁场后到达屏S上时的位置与O点的距离。
(2)如果离子进入磁场后经过时间t到达位置P，证明：直线OP与离子入射方向之间的夹角θ跟t的关系是θ＝eq \f(qB,2m)t。
解析：(1)离子的初速度与匀强磁场的方向垂直，在洛伦兹力作用下，做匀速圆周运动。设圆半径为r，则据牛顿第二定律可得：
Bqv＝meq \f(v2,r)，解得r＝eq \f(mv,Bq)
如图所示，离了回到屏S上的位置A与O点的距离为：AO＝2r
所以AO＝eq \f(2mv,Bq)。
(2)当离子到位置P时，圆心角：α＝eq \f(vt,r)＝eq \f(Bq,m)t
因为α＝2θ，所以θ＝eq \f(qB,2m)t。
例2如图所示，半径为r的圆形空间内，存在着垂直于纸面向外的匀强磁场，一个带电粒子(不计重力)，从A点以速度v0垂直磁场方向射入磁场中，并从B点射出，∠AOB＝120°，则该带电粒子在磁场中运动的时间为 ( )
A．2πr/3v0 B．2eq \r(3)πr/3v0
C．πr/3v0 D.eq \r(3)πr/3v0
解析：首先通过已知条件找到所对应的圆心O′，由图可知θ＝60°，得t＝eq \f(60°,360°)·T＝eq \f(πm,3qB)，但题中已知条件不够，没有此选项，必须另想办法找规律表示t，由圆周运动和t＝eq \f(,v)＝eq \f(R×θ,v)。其中R为AB弧所对应的轨道半径，由图中△OO′A可得R＝eq \r(3)r，所以t＝eq \r(3)r×π/3v0，D选项正确。
答案：D
例3电子自静止开始经M、N板间(两板间的电压为u)的电场加速后从A点垂直于磁场边界射入宽度为d的匀强磁场中，电子离开磁场时的位置P偏离入射方向的距离为L，如图所示。求匀强磁场的磁感应强度。(已知电子的质量为m，电量为e)
解析：设电子在M、N间加速后获得的速度为v，由动能定理得：eq \f(1,2)mv2－0＝eu
电子进入磁场后做匀速圆周运动，设其半径为r，则：evB＝meq \f(v2,r)
电子在磁场中的轨迹如图，由几何关系得：
eq \f(L,\f(\r(L2＋d2),2))＝eq \f(\r(L2＋d2),r)
由以上三式得：B＝eq \f(2L,L2＋d2)eq \r(\f(2mu,e))
5．布置作业：课本“问题与练习”第3题。
eq \(\s\up7(),\s\d5(备课资料))
粒子加速器在中国的发展
1955年
中国科学院原子能所建成700 eV质子静电加速器。
1957年前后
中国科学院开始研制电子回旋加速器。
1958年
中国科学院高能所2.5 MeV质子静电加速器建成。
中国第一台回旋加速器建成。
清华大学400 keV质子倍压加速器建成。
1958～1959年
清华大学2.5 MeV电子回旋加速器出电子束。
1964年
中国科学院高能所30 MeV电子直线加速器建成。
1982年
中国第一台自行设计、制造的质子直线加速器首次引出能量为10 MeV的质子束流，脉冲流达到14 mA。
1988年
北京正负电子对撞机实现正负电子对撞。
兰州近代物理研究所用于加速器重离子的分离扇形回旋加速器(HIRFL)建成。
1989年
北京谱仪推至对撞点上，开始总体检验，用已获得的巴巴事例进行刻度。北京谱仪开始物理工作。
中国科技大学设计的我国最早起步的同步辐射加速器建成出光，它由200 MeV电子直线加速器和800 MeV储存环组成。
2004年
北京正负电子对撞机重大改造工程(BEPCⅡ)第一阶段设备安装和调试工作取得重大进展。同年11月19日16时41分，直线加速器控制室的示波器上显示出的电子束流流强约为2 A以上，标志着BEPCⅡ直线加速器的改进工作取得一个重要的阶段性成果。
2005年
北京正负电子对撞机(BEPC)正式结束运行。投资6.4亿元的北京正负电子对撞机重大改造工程(BEPCⅡ)第二阶段——新的双环正负电子对撞机储存环的改建工程施工正式开始。新北京正负电子对撞机的性能将是美国同一类装置的3～7倍，对研究体积为原子核一亿分之一的夸克粒子等基础科研具有重要意义。
eq \(\s\up7(),\s\d5(整体设计))
教学目标
1．知识与技能
(1)理解洛伦兹力对粒子不做功。
(2)理解带电粒子的初速度方向与磁感应强度的方向垂直时，粒子在匀强磁场中做匀速圆周运动。
(3)会推导带电粒子在匀强磁场中做匀速圆周运动的半径、周期公式，知道它们与哪些因素有关，并会用它们解答有关问题。
(4)知道质谱仪的工作原理。知道回旋加速器的基本构造、工作原理及用途。
2．过程与方法
通过综合运用力学知识、电磁学知识解决带电粒子在复合场(电场、磁场)中的问题，培养学生的分析推理能力。
3．情感、态度与价值观
通过本节知识的学习，充分了解科技的巨大威力，体会科技的创新与应用历程。
教学重点难点
重点：带电粒子在匀强磁场中做匀速圆周运动的半径和周期公式，并能用来分析有关问题。
难点：带电粒子在匀强磁场中的受力分析及运动径迹。
教学方法
实验观察法、讲述法、分析推理法。
教学用具
洛伦兹力演示仪、电源、投影仪、投影片、多媒体辅助教学设备。
eq \(\s\up7(),\s\d5(教学过程))
导入新课
[问题1]什么是洛伦兹力？[磁场对运动电荷的作用力]
[问题2]带电粒子在磁场中是否一定受洛伦兹力？[不一定，洛伦兹力的计算公式为F＝qvBsinθ，θ为电荷运动方向与磁场方向的夹角，当θ＝90°时，F＝qvB；当θ＝0°时，F＝0。]
[问题3]带电粒子垂直磁场方向进入匀强磁场时会做什么运动呢？今天我们来学习——带电粒子在匀强磁场中的运动、质谱仪。
推进新课
【演示】 先介绍洛伦兹力演示仪的工作原理，由电子枪发出的电子射线可以使管内的低压水银蒸气发出辉光，显示出电子的径迹。后进行实验。
教师进行演示实验。
[实验现象]在暗室中可以清楚地看到，在没有磁场作用时，电子的径迹是直线；在管外加上匀强磁场(这个磁场是由两个平行的通电环形线圈产生的)，电子的径迹变弯曲成圆形。
[教师引导学生分析得出结论]
当带电粒子的初速度方向与磁场方向垂直时，粒子在匀强磁场中做匀速圆周运动。
带电粒子垂直进入匀强磁场中的受力及运动情况分析(动态课件)。
一是要明确所研究的物理现象的条件——在匀强磁场中垂直于磁场方向运动的带电粒子；二是分析带电粒子的受力情况，用左手定则明确带电粒子初速度与所受到的洛伦兹力在同一平面内，所以只可能做平面运动；三是洛伦兹力不对运动的带电粒子做功，它的速率不变，同时洛伦兹力的大小也不变；四是根据牛顿第二定律，洛伦兹力使运动的带电粒子产生加速度(向心加速度)。
[出示投影]
①电子受到怎样的力的作用？这个力和电子的速度的关系是怎样的？(电子受到垂直于速度方向的洛伦兹力的作用)
②洛伦兹力对电子的运动有什么作用？(洛伦兹力只改变速度的方向，不改变速度的大小)
③有没有其他力作用使电子离开磁场方向垂直的平面？(没有力作用使电子离开磁场方向垂直的平面)
④洛伦兹力做功吗？(洛伦兹力对运动电荷不做功)
1．带电粒子在匀强磁场中的运动
(1)运动轨迹：沿着与磁场垂直的方向射入磁场的带电粒子，粒子在垂直磁场方向的平面内做匀速圆周运动，此洛伦兹力不做功。
【注意】 带电粒子做圆周运动的向心力由洛伦兹力提供。
通过“思考与讨论”，使学生理解带电粒子在匀强磁场中做匀速圆周运动的轨道半径r和周期T与粒子所带电荷量、质量、粒子的速度、磁感应强度有什么关系。
[出示投影]
一带电量为q，质量为m，速度为v的带电粒子垂直进入磁感应强度为B的匀强磁场中，其半径r和周期T为多大？
[问题1]什么力给带电粒子做圆周运动提供向心力？[洛伦兹力给带电粒子做圆周运动提供向心力]
[问题2]向心力的计算公式是什么？[F＝mv2/r]
[教师推导]粒子做匀速圆周运动所需的向心力F＝meq \f(v2,r)是由粒子所受的洛伦兹力提供的，所以qvB＝mv2/r，由此得出r＝eq \f(mv,qB)，T＝eq \f(2πr,v)＝eq \f(2πm,qB)，可得T＝eq \f(2πm,qB)。
(2)轨道半径和周期
带电粒子在匀强磁场中做匀速圆周运动的轨道半径及周期公式。
①轨道半径r＝eq \f(mv,qB)
②周期T＝2πm/qB
【说明】
(1)轨道半径和粒子的运动速率成正比。
(2)带电粒子在磁场中做匀速圆周运动的周期跟轨道半径和运动速率无关。
【讨论】 在匀强磁场中如果带电粒子的运动方向不与磁感应强度方向垂直，它的运动轨迹是什么样的曲线？
分析：当带电粒子的速度分别为垂直于B的分量v1和平行于B的分量v2，因为v1和B垂直，受到洛伦兹力qv1B，此力使粒子q在垂直于B的平面内做匀速圆周运动，v2和B平行，不受洛伦兹力，故粒子在沿B方向上做匀速直线运动，可见粒子的合运动是一等距螺旋运动。
再用洛伦兹力演示仪演示
[出示投影课本例题]
如图所示，一质量为m，电荷量为q的粒子从容器A下方小孔S1飘入电势差为U的加速电场，然后让粒子垂直进入磁感应强度为B的磁场中，最后打到底片D上。
(1)粒子进入磁场时的速率。
(2)求粒子在磁场中运动的轨道半径。
解：(1)粒子在S1区做初速度为零的匀加速直线运动．由动能定理知，粒子在电场中得到的动能等于电场对它所做的功，即eq \f(1,2)mv2＝qU
由此可得v＝eq \r(2qU/m)。
(2)粒子做匀速圆周运动所需的向心力是由粒子所受的洛伦兹力提供，即qvB＝meq \f(v2,r)
所以粒子的轨道半径为r＝mv/qB＝eq \r(2mU/qB2)
[教师讲解]r和进入磁场的速度无关，进入同一磁场时，r∝eq \r(\f(m,q))，而且这些量中，U、B、r可以直接测量，那么，我们可以用装置来测量比荷或算出质量。
例题在处理上，可以让学生自己处理，教师引导总结。为了加深对带电粒子在磁场中的运动规律的理解，可以补充例题和适量的练习。注意：在解决这类问题时，如何确定圆心、画出粒子的运动轨迹、半径及圆心角，找出几何关系是解题的关键。
例题给我们展示的是一种十分精密的仪器——质谱仪
(3)质谱仪
阅读课文及例题，回答以下问题：
①试述质谱仪的结构。
②试述质谱仪的工作原理。
③什么是同位素？
④质谱仪最初是由谁设计的？
⑤试述质谱仪的主要用途。
阅读后学生回答：
①质谱仪由静电加速器、速度选择器、偏转磁场、显示屏等组成。
②电荷量相同而质量有微小差别的粒子，它们进入磁场后将沿着不同的半径做圆周运动，打到照相底片不同的地方，在底片上形成若干谱线状的细条，叫质谱线，每一条对应于一定的质量，从谱线的位置可以知道圆周的半径r，如果再已知带电粒子的电荷量q，就可算出它的质量。
③质子数相同而质量数不同的原子互称为同位素。
④质谱仪最初是由汤姆生的学生阿斯顿设计。
⑤质谱仪是一种十分精密的仪器，是测量带电粒子的质量和分析同位素的重要工具。
【过渡语】 先从研究物质微观结构的需要出发提出怎样大量产生高能带电粒子的问题，从而引出早期使用的加速器——静电加速器。
2．回旋加速器
(1)直线加速器
①加速原理：利用加速电场对带电粒子做正功使带电的粒子动能增加，即qU＝ΔEk
②直线加速器的多级加速：教材图3.65所示的是多级加速装置的原理图，由动能定理可知，带电粒子经N级的电场加速后增加的动能，ΔEk＝q(U1＋U2＋U3＋U4＋…Un)
③直线加速器占有的空间范围大，在有限的空间内制造直线加速器受到一定的限制。
(2)回旋加速器
①由美国物理学家劳伦斯于1932年发明。
②其结构教材图3.66所示。核心部件为两个D形盒(加匀强磁场)和其间的夹缝(加交变电场)。
③加速原理：通过“思考与讨论”让学生自己分析出带电粒子做匀速圆周运动的周期公式T＝2πm/qB，明确带电粒子的周期在q、m、B不变的情况下与速度和轨道半径无关，从而理解回旋加速器的原理。
在学生思考之后，可作如下的解释：如果其他因素(q、m、B)不变，则当速率v加大时，由r＝mv/qB得知圆运动半径将与v成正比例地增大，因而圆运动周长2πr＝eq \f(2πmv,qB)也将与v成正比例地增大，因此运动一周的时间(周期)仍将保持原值。
最后提到了回旋加速器的效能(可将带电粒子加速，使其动能达到25 MeV～30 MeV)，为狭义相对论埋下了伏笔。
老师再进一步归纳各部件的作用：(如图)
磁场的作用：带电粒子以某一速度垂直磁场方向进入匀强磁场后，在洛伦兹力的作用下做匀速圆周运动，其周期在q、m、B不变的情况下与速度和轨道半径无关，带电粒子每次进入D形盒都运动相等的时间(半个周期)后平行电场方向进入电场加速。
电场的作用：回旋加速器的两个D形盒之间的夹缝区域存在周期性变化并垂直于两个D形盒正对截面的匀强电场，带电粒子经过该区域时被加速。
交变电压的作用：为保证交变电场每次经过夹缝时都被加速，使之能量不断提高，须在夹缝两侧加上跟带电粒子在D形盒中运动周期相同的交变电压。
带电粒子经加速后的最终能量：(运动半径最大为D形盒的半径R)
由R＝mv/qB得v＝qBR/m，所以最终能量为Em＝mv2/2＝q2B2R2/2m
讨论：要提高带电粒子的最终能量，应采取什么措施？(可由上式分析)
例：1989年初，我国投入运行的高能粒子回旋加速器可以把电子的能量加速到2.8 GeV；若改用直线加速器加速，设每级的加速电压为U＝2.0×105 V，则需要几级加速？
解：设经n级加速，由neU＝E，有n＝E/eU＝1.4×104(级)
3．对本节要点作简要小结：学生先自我小结分组展示，教师点评归纳整合。
4．巩固新课：
(1)复习本节内容
(2)完成课本“问题与练习”2、4题。
实例探究
带电粒子在匀强磁场中的匀速圆周运动
例1一个负离子，质量为m，电荷量大小为q，以速率v垂直于屏S经过小孔O射入存在着匀强磁场的真空室中，如图所示。磁感应强度B的方向与离子的运动方向垂直，并垂直于图中纸面向里。
(1)求离子进入磁场后到达屏S上时的位置与O点的距离。
(2)如果离子进入磁场后经过时间t到达位置P，证明：直线OP与离子入射方向之间的夹角θ跟t的关系是θ＝eq \f(qB,2m)t。
解析：(1)离子的初速度与匀强磁场的方向垂直，在洛伦兹力作用下，做匀速圆周运动。设圆半径为r，则据牛顿第二定律可得：
Bqv＝meq \f(v2,r)，解得r＝eq \f(mv,Bq)
如图所示，离了回到屏S上的位置A与O点的距离为：AO＝2r
所以AO＝eq \f(2mv,Bq)。
(2)当离子到位置P时，圆心角：α＝eq \f(vt,r)＝eq \f(Bq,m)t
因为α＝2θ，所以θ＝eq \f(qB,2m)t。
例2如图所示，半径为r的圆形空间内，存在着垂直于纸面向外的匀强磁场，一个带电粒子(不计重力)，从A点以速度v0垂直磁场方向射入磁场中，并从B点射出，∠AOB＝120°，则该带电粒子在磁场中运动的时间为 ( )
A．2πr/3v0 B．2eq \r(3)πr/3v0
C．πr/3v0 D.eq \r(3)πr/3v0
解析：首先通过已知条件找到所对应的圆心O′，由图可知θ＝60°，得t＝eq \f(60°,360°)·T＝eq \f(πm,3qB)，但题中已知条件不够，没有此选项，必须另想办法找规律表示t，由圆周运动和t＝eq \f(,v)＝eq \f(R×θ,v)。其中R为AB弧所对应的轨道半径，由图中△OO′A可得R＝eq \r(3)r，所以t＝eq \r(3)r×π/3v0，D选项正确。
答案：D
例3电子自静止开始经M、N板间(两板间的电压为u)的电场加速后从A点垂直于磁场边界射入宽度为d的匀强磁场中，电子离开磁场时的位置P偏离入射方向的距离为L，如图所示。求匀强磁场的磁感应强度。(已知电子的质量为m，电量为e)
解析：设电子在M、N间加速后获得的速度为v，由动能定理得：eq \f(1,2)mv2－0＝eu
电子进入磁场后做匀速圆周运动，设其半径为r，则：evB＝meq \f(v2,r)
电子在磁场中的轨迹如图，由几何关系得：
eq \f(L,\f(\r(L2＋d2),2))＝eq \f(\r(L2＋d2),r)
由以上三式得：B＝eq \f(2L,L2＋d2)eq \r(\f(2mu,e))
5．布置作业：课本“问题与练习”第3题。
eq \(\s\up7(),\s\d5(备课资料))
粒子加速器在中国的发展
1955年
中国科学院原子能所建成700 eV质子静电加速器。
1957年前后
中国科学院开始研制电子回旋加速器。
1958年
中国科学院高能所2.5 MeV质子静电加速器建成。
中国第一台回旋加速器建成。
清华大学400 keV质子倍压加速器建成。
1958～1959年
清华大学2.5 MeV电子回旋加速器出电子束。
1964年
中国科学院高能所30 MeV电子直线加速器建成。
1982年
中国第一台自行设计、制造的质子直线加速器首次引出能量为10 MeV的质子束流，脉冲流达到14 mA。
1988年
北京正负电子对撞机实现正负电子对撞。
兰州近代物理研究所用于加速器重离子的分离扇形回旋加速器(HIRFL)建成。
1989年
北京谱仪推至对撞点上，开始总体检验，用已获得的巴巴事例进行刻度。北京谱仪开始物理工作。
中国科技大学设计的我国最早起步的同步辐射加速器建成出光，它由200 MeV电子直线加速器和800 MeV储存环组成。
2004年
北京正负电子对撞机重大改造工程(BEPCⅡ)第一阶段设备安装和调试工作取得重大进展。同年11月19日16时41分，直线加速器控制室的示波器上显示出的电子束流流强约为2 A以上，标志着BEPCⅡ直线加速器的改进工作取得一个重要的阶段性成果。
2005年
北京正负电子对撞机(BEPC)正式结束运行。投资6.4亿元的北京正负电子对撞机重大改造工程(BEPCⅡ)第二阶段——新的双环正负电子对撞机储存环的改建工程施工正式开始。新北京正负电子对撞机的性能将是美国同一类装置的3～7倍，对研究体积为原子核一亿分之一的夸克粒子等基础科研具有重要意义。
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